图3 图4

　　以O为球心的球面波在时刻t的波面为，按照惠更斯原理，上的每个点都是子波的波源，在时间后各子波的波面如图中浅色线所示。假设波在同种介质中传播，波向各个方向传播的速度都相等，那么浅色线圆的半径也都相等。是这些子波波面的包络面，它就是原来球面波的波面在时间后的新位置。可以看出，新的波面仍是一个球面，它与原来球面半径之差为，表示波向前传播了的距离。

　　同理惠更斯原理还能够解释平面波的传播。

（三）波的衍射

　　平面波到达挡板上的狭缝AB，波面上的每一点都可以看作子波的波源，位于狭缝的点也是子波的波源。因此，波自然可以到达挡板后的位置，但惠更斯原理只能解释衍射中波传播方向的变化，不能解释波的强度，所以无法说明衍射现象与狭缝或障碍物的大小关系。之后菲涅尔补充了子波的相位和振幅的定量表达式，并增加了"次波相干叠加"的原理，称为"惠更斯-菲涅尔原理"才能较全面的解释衍射现象。

图5

（四）波的反射

　　如图为一列平面波传播到两种介质表面时发生反射，AB是同一波面上的两点，在时间内波面上B点的振动形式传播到点，传播的距离为，而A点作为一个子波波源在时间内振动形式传播的距离也为，传播到的位置为以A为圆心